产品型号：ZJD-87型高频介电常数测试仪
准确度： Cx:±（读数×0.5%+0.5pF）；tgδ:±（读数×0.5%+0.00005）；
电容量范围：内施高压：3pF～60000pF/10kV；60pF～1μF/0.5kV；
外施高压：3pF～1.5μF/10kV；60pF～30μF/0.5kV；
*分辨率：zui高0.001pF，4位有效数字；
*介电常数ε测试范围：0-200；
*介电常数ε准确度：0.5%
*介质损耗tgδ测试范围：不限，
*介质损耗tgδ分辨率：0.000001，电容、电感、电阻三种试品自动识别。
试验电流范围：5μA～5A；
*内施高压：设定电压范围：0.5～10kV ；
zui大输出电流：200mA；
*升降压方式：电压随意设置。比如5123V。
试验频率： 40-70Hz单频随意设置。比如48.7Hz.
频率精度：±0.01Hz
外施高压：接线时zui大试验电流5A，工频或变频40-70Hz
测量时间：约30s，与测量方式有关；
高压电极直径与表面积：￠98mm(75.43cm2)
测量电极直径与表面积： ￠50 mm(19.63cm2)
电极材料：不锈钢1Cr13Ni9Ti
电极工作面：精面面磨
电极间距：不大于5 mm
电极加热功率： >2*500W
电极zui高温度：180°
加热时间：30分钟
电极压力：0~1.0Mpa连续可调
zui大测量电压：2000V，50Hz
真空度 ：电极可抽真空至3*10-2 Mpa
输入电源：180V～270VAC，50Hz±1%，市电或发电机供电
*计算机接口：标准RS232接口，U盘插口(自动U盘存储数据)。
打印机：微型热敏打印机
环境温度：-10℃～50℃
相对湿度：<90%
主机外形尺寸：490*520*360（长宽高mm）
电极尺寸：400*300*400（长宽高mm）
仪器重量：35kg
简单介绍：可直读介电常数及介质损耗结果，免去人工计算的繁琐。经过新升级可通过上位机软件查看测试曲线，仪器能在较高的测试频率条件下，测量高频电感或谐振回路的Q值，电感器的电感量和分布电容量，电容器的电容量和损耗角正切值，电工材料的高频介质损耗，高频回路有效并联及串联电阻，传输线的特性阻抗等。在某一频率下，只要能找到谐振点，都能直接读出电感、电容值，大大扩展了电感的测量范围，而不再是固定的几个频率下才能测出电感值的大小。ZJD-C特有的谐振点频率自动搜索或电容自动搜索功能，能帮助你在使用时快速地找到被测量器件的谐振点，自动读出Q值和其它参数。Q值量程可手动或自动转换。它在测量上具有很高的比率精度和稳定性，这是一般西林电桥 、高压介损仪不能达到的。适宜于在高电压下测量电力电缆、高压套管、电力电容器、 电抗器、互感器等高压电力设备的电容量及损耗角正切值tgδ，以及各种固体或液体绝缘材料的介电常数（ε）及介损值tgδ，也可测量高压变压器或电压互感器的比差和角差。电桥可外接电流互感器以扩大量程，测量大的电力电容器时本电桥为四端测量具有引线补偿装置，使测量精度提高，消除接线电阻引起的附加误差。本介电测试仪还可测量电抗器的电感量及Q值。量程扩展器（供选购）能使主桥体的电容比从1000：1扩大到106：1。
系统组成：ZJD-87高精密高压电容电桥一台；高压标准电容器一台；高压电源一台；固体电极（液压控制可加温控温、也可抽真空）一台；测温控温仪（两路）一台
产品特点：双扫描技术 - 测试频率和调谐电容的双扫描、自动调谐搜索功能。双测试要素输入 -测试频率及调谐电容值皆可通过数字按键输入。双数码化调谐 - 数码化频率调谐，数码化电容调谐。自动化测量技术 -对测试件实施 Q 值、谐振点频率和电容的自动测量。（仪器内置100pF标准电容器及5000V数字式高压测试电源。）全参数液晶显示 – 数字显示主调电容、电感、 Q 值、信号源频率、谐振指针。DDS 数字直接合成的信号源 -确保信源的高葆真，频率的高精确、幅度的高稳定。（仪器内部电阻及电容元件经特殊老化处理，使仪器技术性能稳定可靠。）计算机自动修正技术和测试回路优化—使测试回路 残余电感减至低值，彻底根除 Q 读数值在不同频率时要加以修正的困惑。仪器具有双屏蔽，能有效防止外部电磁场的干扰。新增功能：电感测试时，仪器自身残余电感和测试引线电感的自动扣除功能。大大提高了在电感值（特别是小电感值）测量时的精度。电桥采用接触电阻小，机械寿命长的十进开关，保证测量的稳定性。新增功能：大电容值直接测量显示功能，电容值直接测量值可达25nF（配100uH电感时）。大电容值测量一个按键搞定。桥体内附电位跟踪器及指零仪，外围接线极少。电桥显示屏幕为彩色TFT显示，能直接显示被试品电容量Cx、介损tgδ、介电常数εr、试验电压Upk/√2、试验频率Hz、电极面积A、材料厚度h、电感量Lx、品质因数Qx、测试电源频率fx、视在功率S、有效功率P、无功功率Q、电线电缆的介损介电常数（管状材料）、测量系统接线图等。
引起电介质损耗的原因有以下几种：
（一）电导损耗 电介质在电场的作用下有电导电流流过，产生泄露电流，泄露电流使电介质发热产生损耗，一般情况下很小，但当表面电导的急剧增大时，这一损耗往往也急增加。
（二）极化损耗 电介质中的带电介质点（主要是偶极子），在直流电压下，沿电场方向作一次有限位移动所消耗的能量时很小的，但在交流电压下，由于周期性的极化过程，它跟不上50Hz的交变电场的变化，当电压从零按正弦规律变到zui大时，极化还来不及发展到zui 大，当电压从zui大下降时，极化还在继续增长，这样极化的发展，总要滞后电压一个角度，从图上看，在电压的第一个四分之一周期中，A段极化中电荷的移动方向与电场的方向相同，在电场对移动中的电荷作工“加热”。
从电压的zui大值到极化的zui大值这一阶段（B段）情况和前面一样（加热）。从极化的zui大值到电压为0这个阶段（C段）电场的防线未改变而电荷移动的方向却变成与电场方向相反，这时电荷反抗电场作功（冷却）。显然加热大于冷却一部分电场能不可您的变成热能产生了电介损耗。比直流电场下产生的电介损耗大的多。
（三）游离损耗（局部放电损耗）
常用的固体绝缘中往往不可避免的含有写气隙或游隙，它的绝缘温度远低于固体绝缘材料，在电场的作用下，气隙中首先发生局部击穿（放电，电晕放电）。而放电所形成的电荷，在外施电场E0作用下移动到气隙壁上，形成反电场E，此反电场在直流电场下恰好削弱了气隙中的电场，很可能放电不在继续下去。若外加是交变电压，经半周期后，外加电场E0反向，正好与前半周气隙中电荷形成的反电场E同方向，从而加强了气隙中的电场强度，使气隙中的放电提前发生。加上交流及冲击电压的作用，串联介质中的电场分布与介电系数成反比，而气体的εr小固体和εr所以交流电压下电介质的局部放电及损耗角直流电压下强烈。
